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第四章;2;3;4;5;6;7;8;9;10;11;12;13;14;15;16;17;18;19;20;21;22;23;24;25;26;27;;又因，故上式为;刚体定轴转动的角加速度与它所受的合外力矩成正比，与刚体的转动惯量成反比——转动定律.;31;32;33;34;35;36;37;38;39;40;41;42;43;44;45;46;47;48;49;50;51;大小;53;54;55;56;57;58;59;60;61;62;63;64;65;66;67;68;69;70;71;72;73;74;75;76;77;78;79;80;81;82;83;84;85;86;87;88;89;90;91;92;93;94;代入式可得;例2如图所示，质量为m、半径为R的密度均匀的圆盘，由静止从斜面的顶端沿斜面作纯滚动。求圆盘到达斜面底部时的速度的值为多少？;如设圆盘到达斜面底部时其质心的速度为，通过圆盘质心且垂直纸平面的轴的角速度为ω，那么有;例3一个质量为m、半径为R的圆柱体再以质量为的木板上作纯滚动.(1)如图所示，木板固定在水平面上，圆柱体受水平外力F的作用，求圆柱体的质心加速度和所受的摩擦力；(2)如图所示，木板在水平恒力F’的作用下沿水平面运动，木板与平面之间的摩擦因数为，求木板的加速度a.;解(1)由质心运动定理得;(2)木板和圆柱体的运动方程;;;Ω;;;1.自转角速度恒定;107;108;一理想流体的运动;流体的连续性方程
取一流管，并任意截取两个垂直截面，
其面积记为和。设和为所取截面处流体流速的平均值。对不可压缩的流体而言，流过这两个截面的流体体积相同，有
;对于给定的流管，不可压缩的流体的流速和流管截面积的乘积是一个常量，即;二伯努利方程;在时间内，分别通过截面
和的距离为和，而作用在两个截面的压强为和，这样压强差所做的功为;根据功能关系，，其中;三应用;116;117;匀质球壳与质点间的引力;?;120;121;匀质球体间的引力;两匀质球体之间的引力，与把两球体的质量集中于球心—即视为质点之间的引力相同。;124;?;126;127;经典力学在多个领域取得辉煌成就的同时，出现了与经典力学一些概念和定律相抵触的现象.
;129;130;131;2高速运动时的动量和质量;133;134;135;二确定性与随机性;137;;139
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