夫兰克赫兹实验报告数据.docVIP

夫兰克赫兹实验报告数据 弗兰克-赫兹实验实验报告 弗兰克-赫兹实验 一 实验目的 通过测定汞原子的第一激发电位，证明原子能级存在。 二 实验原理 1 激发电势 玻尔的原子能级理论 (1)原子只能长时间的停留在一些稳定的状态，(简称定态)。原子在这些状态时，不发射或吸收能量;各定态有一定的能量，其数值是彼此分隔的。原子的能量不论通过什么方式发生改变，它只能从一个定态跃迁到另一个定态。 (2) 原子从一个定态跃迁到了另一个定态而发射或吸收一定的能量，辐射频率是一定的，满足 hv?Em?En (1) 原子实现能级跃迁的途径之一，就是通过具有一定能量的电子与原子碰撞的方式来实现的。 设初速度为零的电子在电势差为U的加速电场作用下，获得的能量为eU，当具有这种能量的电子与稀薄气体中的原子发生碰撞时，就会发生能量交换，如以E1带表汞原子的基态能量，E2代表汞原子第一激发态的能量，那么当汞原子从电子传递来的能量恰好为 eU0?E2?E1 (2) 时，汞原子就会从基态跃迁到第一激发态。相应的电势差称为汞的第一激发电势(中肯电势)。 夫兰克-核子实验原理如图1示。 在充汞的夫兰克赫兹管中，电子有阴极发出，阴极K和栅极G之间的加速电压UGK供电子加速。在板极A和栅极G之间加有拒斥电压UAG。管子空间电位分布如图2示。当电子通过KG空间进入GA空间时，如果有较大的能量(?eUAG)，就能冲过反向拒斥电场而到达板极形成电流，为微电流计PA检测出。如果电子在KG空间与汞原子碰撞， 把自己的一部分能量给了汞原子而使后者激发的 话，电子本身剩余的能量很少，以致功过栅极后不足以克服拒斥电场而被折回到栅极。这时，通过微电流计的电流将显著的减小。 实验时，观察电流计的电流随UGK逐渐增加时的现象。如果原子能级确实存在的话，而且基态与第一激发态有确定的能量差，就能观察到如图3示的IA-UGK曲线。曲线反映了汞原子在KG空间与电子进行能量交换的情况。当KG空间电压逐渐增加时，电子在KG空间被加速而取得越来越大的能量。但起始阶段，由于电压较低，电子的能量较少，即使在运动过程中它与原子碰撞也只有较少的能量交换(弹性碰撞)。穿过栅极的电子形成的板流IA将随栅极电压的增加而增大(图中OA段)。当KG间的电压达到汞原子的第一激发电势U0时，电子在栅极附近与汞原子相碰撞，将自己从加速电场中获得的全部能量都交给后者，并且使后者从基态激发到第一激发态。而电子本身由于能量全部交给了汞原子，即使穿过了栅极也不能克服拒斥电场而被折回栅极。所以板极电 流IA将显著减小(图AB段)。随着栅极电压的正家，电子的能量也随着增加，在与汞原子碰撞后还留下足够的能量，可以克服反向拒斥电场而达到板极A，这时电流有开始上升(BC段)。直到KG间电压是二倍的汞原子的第一激发电势时，电子在KG空间又会因为二次碰撞而失去能量，因而又造成了第二次板极电流的下降(CD段)，同理 UGK?nU0(n=1，2，3，??) (3) 凡符合(3)式的地方板极电流都会下跌，形成规则起伏变化的IA-UGK曲线。而各次板极电流下降相对应的阴、栅极电压差Um?1?Um应该是汞原子的第一激发电势。 三 实验仪器 FH-1A夫兰克-赫兹实验仪(加热炉、微电流测量放大器)、温度计。 四 实验内容及步骤 1、 正确连接线路，A、G、H、K连线一一对应，不可混接或短路。 2、 将微电流放大器，工作选择置于DC，工作状态置于R，栅极电压调到最小，预热5分钟。 3、 接通加热炉电源，温度升至180?时调零(10-5档位)和满度(FULL)。 4、 缓慢增加栅极电压，粗略全面观察一次IA的起伏变化，当μA表满度时相应的改变倍率。 5、 从0V起仔细调节栅极电压，细心观察IA的变化，同时记录数据。读出IA的峰谷值的电流 和对应的电压，至少记录4组峰谷值。为了准确反映实验规律， 在峰谷值的两侧分别记两组数据。 6、 实验完毕，微电流放大器工作选择，工作状态置于O，栅极电压调到最小，只关闭加热炉点 验，不要关闭微电流放大器。 五、 数据记录及处理 1实验数据记录 2 数据处理 (1)根据实验原理可以得到第一激发电势为 U0??Un?U峰n?1?U峰nH或U0??Un?U谷n?1?U谷n，得 ?U1?15.1?11.6?4.5 ?U2?19.6?15.1?4.5 ?U3?24.2?19.6?4.6?U4?16.9?12.1?4.7 ?U5?21.5?16.9?4.6?U6?26. 2?21.5?4.7 故 164.5?4.5?4.6?4.7?4.6?4.7????Ui??4.6V 6i?16 (2)不确定度计算 A类分量 S?? ?(?U n?1 6 n ?U0)2 n(n?1