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第四章 空间力系 例4－2 三轮小车ABC静止于光滑水平面上，如图所示。已知：AD = BD = 0.5m，CD = 1.5m。若有铅垂载荷P = 1.5kN，作用于车上E点，EF = DG = 0.5m，DF = EG = 0.1m。试求地面作用于A、B、C三轮的反力。 解： 三轮小车ABC ——研究对象 受力： P、FA、FB、FC 构成平行力系。 （1） （2） （3） * * 若力系中各力的作用线在空间任意分布，则该力系称为空间任意力系，简称空间力系。 本章研究的主要内容 空间力系 空间汇交力系 空间力偶系 简化 导出平衡方程。 分解 应用: 重心、平行力系中心 §4–1空间汇交力系 平面汇交力系合成的力多变形法则对空间汇交力系是否适用？ 对空间多个汇交力是否好用？ 用解析法又如何？ 1、力在直角坐标轴上的投影 直接投影法 间接（二次）投影法 2、空间汇交力系的合力与平衡条件 空间汇交力系的合力 合矢量（力）投影定理 方向余弦 空间汇交力系平衡的充分必要条件是： 该力系的合力等于零，即可由上式得： 称为空间汇交力系的平衡方程。 合力的大小为： §4–2 力对点的矩和力对轴的矩 1、? 力对点的矩以矢量表示 ——力矩矢 三要素 (1）大小:力F与力臂的乘积 (2)方向:转动方向 (3)作用面：力矩作用面。 又 则 力对O点的矩在三个坐标轴的投影： 2.力对轴的矩 力与轴相交或与轴平行（力与轴在同一平面内），力对该轴的矩为零。 3、? 力对点的矩与力对过该点的轴的矩的关系 已知：力 ,力 在三根轴上的分力 ， ， ，力 作用点的坐标 x, y, z 求：力F对 x, y, z轴的矩 即，力对点的矩矢在过该点的某轴上的投影，等于 力对该轴的矩。 比较力对点之矩和力对轴之矩，可得如下关系式： §4–3 空间力偶 1、力偶矩以矢量表示 力偶矩矢 空间力偶的三要素 （1） 大小：力与力偶臂的乘积； （3） 作用面：力偶作用面。 （2） 方向：转动方向； 力偶矩 2、力偶的性质 力偶矩 因 （2）力偶对任意点取矩都等于力偶矩，不因矩心的改变而改变。 (1）力偶中两力在任意坐标轴上投影的代数和为零 。 （3）只要保持力偶矩不变，力偶可在其作用面内任意移转，且可以同时改变力偶中力的大小与力偶臂的长短，对刚体的作用效果不变。 = = = (4)只要保持力偶矩不变，力偶可从其所在平面移至另一与此平面平行的任一平面，对刚体的作用效果不变。 = = = = (5)力偶没有合力，力偶平衡只能由力偶来平衡。 定位矢量 力偶矩相等的力偶等效 力偶矩矢是自由矢量 自由矢量（搬来搬去，滑来滑去） 滑移矢量 3．力偶系的合成与平衡条件 = = 为合力偶矩矢，等于各分力偶矩矢的矢量和。 则得: 合力偶矩矢的大小和方向余弦 称为空间力偶系的平衡方程。 有 空间力偶系平衡的充分必要条件是 :合力偶矩矢等于零，即 简写： 简化过程： 将力系向已知点 O 简化 —— O 点称为简化中心。 力线平移 合成 汇交力系 合成 力偶系 结论： 空间 一般力系 向一点O 简化 一个力偶M 一个力 作用于简化中心O 主矢与主矩 ——原力系的主矢 主矢与简化点O位置无关 MO——称为原力系对O点的主矩 主矩与简化点O位置有关 §4–4 空间任意力系向一点的简化·主矢和主矩 建立直角坐标系Oxyz，主矢F’R在各坐轴上的投影分别为： 主矩MO在各坐标轴上的投影分别为： —有效推进力 飞机向前飞行 —有效升力 飞机上升 —侧向力 飞机侧移 —滚转力矩 飞机绕x轴滚转 —偏航力矩 飞机转弯 —俯仰力矩 飞机仰头 1）???合力 最后结果为一合力。合力作用线距简化中心为 2．? 空间任意力系的简化结果分析（最后结果） 当 　　　时， 当 　　最后结果为一个合力。 合力作用点过简化中心。 合力矩定理：合力对某点（或轴）之矩等于各分力对同一点（或轴）之矩的矢量（代数）和。 （2）合力偶 当 时，最后结果为一个合力偶。此时与简化 中心无关。 （3）力螺旋 力螺旋中心轴过简化中心 力螺旋中心轴距简化中心为 （4）平衡 当 时，空间力系为平衡力系 §4–5 空间任意力系的平衡方程 空间任意力系平衡的充分必要条件：该力系的主矢、主矩分别为零。 即： 则有： 例4－1已知：T1=200N, T2=100N,皮带轮直径 D1=160mm，柱齿圆轮节圆直径D=20mm，压力角α=200 求： 力P大小及A、B处的反力 解： 分析： 传动轴AB匀速转动时，可以认为处于平衡状态。 以AB轴及其上的齿轮和皮带