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论光速可变性下篇 　论光速的可变性下篇 作者：谭少雄，QQ： 872544281 因论文公式较多，网页不便编辑，如对原文有疑问请联系作者邮箱：872544281，作者会将原文发你，以便共同探讨。 相对性原理可以在引力场中应用，并且可以得到较好的说明，即爱因斯坦的广义相对论，本篇的后段将讨论希瓦兹希德场的修正。因此光信号在媒质的电磁场中应用相对性原理来说明也是可行的。 在上篇论光速的可变性中，详细讨论了光速在媒质中的变化，呈现光速变化的特性是我们用观察空间的时间来恒量相对运动的另一空间的光信号导致的观测结果，它并不违反相对性原理的存立，而狭义相对论是以光速不变来说明相对性原理，或者说是以观察空间的场和时间来测量相对运动空间场的变化，虽然相对运动的参考系坐标值的变化与光速变化无关，而时间及空间的形变，产生偏差是必然的，狭义相对论的局限使它不能说明光速之所以出现变化，但它借用观察空间的场和时间，即不变的场速和不变的固有时，来桓量相对动量及相对能量得到了很好的结论。 迈克耳逊实验是现代相对论产生的理论基础，其对空气折射率的测量都采用u=c/n，在此公式的基础上，我们可以使用前面已确立的惯性系模型及方法， 计算出光线的偏折角大小是一个与光线入射角及折射率相关的量，公式较为复杂，本文不方便列出，它说明我们要选择媒质晶格是有方向性的，或者媒质折射率公式是近似的，也或者兼而有之。 关于波动性，由于光信号的传播中坐标的波动关系式与光信号的传播速度无关，这一部份的讨论与狭义相对论相同。如果相对运动又导致了质点动量的相对变化，这两种变化的乘积应该为物质质点起源时作用量h。 　以下，论述引力场空间的广义相对论修正，首先我们必须讨论关于原时的定义，惯性系中两个相对运动的参考系的原时关系式为：在质量为m的行星围绕质量为M的恒星引力场运动时，行星运动引起引力场传播速度的变化，不能等同于惯性系中的场速度变换值u，由于经典理论是现代相对论的一级近似，我们可以借用经典的运动模型得到恒星引力场传播速度数量级，设定恒星引力场传播速度为mu+Mc/m+M。因此希瓦兹希德场中的原时定义必须修改，必须在原时前乘上系数mu+Mc/(m+M)c。在上篇论光速的可变性时，讨论过关于相对运动方向与场传播速度的变化，并且求出了远离观察坐标系的质点的场传播速率，可以简单的认为相对而来的质点场传播速率会变快，而远去的质点场传播速率会变慢，垂直于相互作用方向的运动对场作用无影响。对于太阳系的行星的运动，我们以极坐标系来讨论，设行星的径向速度为，重新审视希瓦兹希德场方程，由于观察空间的时率dt是一定的，需要修正的是坐标的位移值dr，与希瓦兹希德场原方程相比，原时必定在靠近近日点时变大，其行星绕速会较广义相对论方程中的绕速偏低，远离近日点时原时变小，其行星绕速会较广义相对论方程中的绕速偏大，在行星绕太阳的运动时形成周期性的变化，因恒星质量远大于行星质量，且太阳系有多个行星，所形成的“近斥远引”现象必定微弱，不计其它行星对水星绕动的影响，水星近日点前后“近斥远引”产生的速度变化值的数量级约为m/M+m。广义相对论不能说明“近斥远引”现象，必须作以上修正。“近斥远引”现象在宇宙中广范存在，它应是由相对运动产生的相对性原理来说明，而不能由正负引力子及其它没有得到实验证明的理论来说明。 对于水星的近日点的进动与光线在希瓦兹希德场中的偏折的计算，由于相对方向的改变可以相互抵消，因此计算结果与广义相对论相近，广义相对论对以上两个问题的计算可以看成取平均值的方法所得的结果。参考文献：[1] 《相对论引论》P.G.柏格曼著周奇郝苹译《论光速的可变性》上篇：/wulixuelunwen/201201/628579.htm 1