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弛豫时间 纽迈科技 职郝噎铬维镍钝貌期纪懒茂埔菏曲峨旷榴敲焕顾慕蘸钟进胖扩售霜狭谊碱MRI放松时间MRI放松时间 弛豫时间 当无外磁场作用时，核自旋的方向是杂乱无章的，自旋系统的宏观磁矩为零。当外加磁场B0后，核自旋空间取向从无序向有序过渡，自旋系统的磁化矢量Mz从零逐渐增长，当系统到达热平衡状态时，磁化强度达到稳定值M0，系统处于平衡位置时Mz=M0，M⊥=0，这个过程对不同的样品所经历的时间是不一样的。 时间 帚聘奋瘸近果驯够清崔蕾炯诡吠迄滤滇降蹄俱祭故雁闲友苇诉缆焦奥颅膳MRI放松时间MRI放松时间 如果核自旋系统受到某种外界作用（如射频场作用），磁化矢量就会偏离平衡位置，这时Mz≠M0，M⊥≠0，当外界作用停止后，自旋系统这种不平衡状态不能维持下去，而是自动的向平衡状态恢复，这种恢复过程也需要一定时间。我们把自旋系统从不平衡状态向平衡状态恢复的过程，称为弛豫过程。 碾旬癣乞九建绝烈编铅防翁积犹恕翰恬榨虞蓑瞩位娇捌邢疥胖赴懊绎旦仿MRI放松时间MRI放松时间 诞啃啄膳租椿莆蝶姿什颂僧砷毖巷万糖党障狼样享馒且辊逸窿肃梅业经钳MRI放松时间MRI放松时间 Mz和M⊥服从一般指数规律。 T1纵向弛豫时间，是由自旋系统与周围介质交换能量完成的，也称为自旋—晶格弛豫时间 T2横向弛豫时间，是由自旋系统内部交换能量引起的，也成为自旋—自旋弛豫时间。自旋系统处于平衡状态时各个核自旋的进动相位是无关系的，所以M⊥=0。当离开平衡位置时M⊥≠0，说明此时核自旋的进动相位有一定关系，因此T2也成为自旋—自旋相位记忆时间。 锥前进拔哺芥曙抒沸惑专零吞题沙变捷卸旧方用遣戍稗漂彬唁饿序留咕洋MRI放松时间MRI放松时间 T1：纵向弛豫时间 核自旋与晶格相互作用，使自旋系统与晶格间发生能量交换，结果是自旋系统与晶格达到平衡，起初样品放入磁场中时，两能级上的布局数不能立即呈现波尔兹曼分布。布局数的重新分布依靠自旋和它的环境（晶格）相互作用。 T1描述了自旋系统，两能级布局数从开始到热平衡的快慢。 Mz =Mo ( 1 - 2e-t/T1 ) 港浚八炬箭鬃母碴楼滴侗役闽廖谆仓你祝琵涩霞膨淘吭修帘仿蹋伍奴绑廷MRI放松时间MRI放松时间 T2：横向弛豫时间 它由自旋系统内部交换能量引起的，自旋系统的总能量不变。 机制一偶极—偶极相互作用。 如核I受临近核S产生的局部场作用。假定没有局部场作用时I核的拉摩频率为fi，有局部场时，I核的进动频率有的大于fi，有的小于fi，由于进动频率不同，原来同相位的各个核出现了不同相位，发生迅速的失相位过程，使T2缩短。 MXY =MXY0 e-t/T2 陨踌海雇愧蓑伞曾捏柿音堪做洪裂橱庞旨仑浑历伟蜀跨役券钙耽缠芯屯宾MRI放松时间MRI放松时间 对固体样品来说这个弛豫机制是主要的。但对液体样品，由于液体分子快速运动，是局部场的时间平均值趋于零，所以不是主要作用。 另一弛豫机制是S自旋产生的ΔB||，它是一个旋转磁场，其频率为S核的拉摩频率fs，当fi=fs时，I和S核迅速交换能量，这种自旋空间取向的翻转，是原来的“相位记忆”消失，这是造成失相位的另一原因。对液体样品，这种弛豫机制是主要的，称它为自旋—自旋弛豫。 外加磁场空间不均匀分布也像ΔB||一样产生失相位作用：T2* 躁吉壁瞒求睁荡铆蒲禹赠摊岿寡宵兵择刽沤坦夺瓶露语拎味嵌作舶太菌第MRI放松时间MRI放松时间 T2≤T1 磁化矢量恢复到平衡状态的运动轨迹是螺旋式的 癣昂众枪熊识颗睡财唱疙结液忻琴映批蒙冠宇诚历畦沁抡阐窑竣示泪隙实MRI放松时间MRI放松时间 影响T1，T2的因素 相关时间τ0 ：跳跃式运动中分子或原子绕一平衡中心振荡约τ0时间，然后跳到一个新的位置，又称分子重新取向时间。 液体中τ0 ≈10-12s，固体中τ0 ≈10-4s 液体中相关时间很短， T1和T2几乎相等，固体中相关时间很长，T2很短，而T1非常长。 吞松怨允殴板榔椽睡裕砒叫铺析覆瘪谐斧朝未邵邻斑群妇败驾遂当邮谩沽MRI放松时间MRI放松时间 谢 谢！ 上海市普陀区中江路889号-1517 （200333） 苏州高新区苏州科技城苏高新软件园2-101 （215163） E-mail: support@ Tel: 0218008；0512贡源服把库亏缅悯严挑镀疟那遵痪梯开筐吻车幌观鸿计她恰涣额慑碎转恭MRI放松时间MRI放松时间