材料力学B第6章弯曲变形.pptVIP

在一些工程手册中，将梁在某些简单载荷作用下的变形列表表示，此表称为变形表。 叠加法：当梁上同时作用几个载荷时，可分别求出每个载荷单独引起的变形，把所得变形叠加即为这些载荷共同作用引起的变形。 i 表示任意单独载荷. w=Σwi θ=Σθi 6.4 用叠加法求弯曲变形 例6-3 对于如下简支梁，请计算挠度wC 和转角θB ， q、l和EI为已知。 解: 1. 有三个载荷作用的梁可以被看作是各载荷单独作用时的三个梁的叠加。 因此 w w w 2.查变形表可得 w w w 3. 将以上结果叠加，可以得到截面C的挠度和截面B的转角。 * * 第六章 弯曲变形 材料力学 * 第九章 弯曲应力及弯曲强度 材料力学 DEPARTMENT OF ENGINEERING MECHANICS KUST 第六章 弯曲变形 齿轮轴的变形 6.1 工程中的弯曲变形问题 梁式起重机的变形 卡车弹簧片的变形可以较大。 6.2 挠曲线的微分方程 由于横向力作用在对称面内，因此弯曲变形也发生在此平面内。 任意横截面都将绕中性轴产生一转角，变形后梁的轴线变为平面曲线. 平面弯曲情况，梁的轴线变形为平面曲线——称作挠曲线. 挠曲线的曲率与弯矩之间的关系与纯弯曲时相同，即 挠曲线 y 变形后横截面位置的改变称作位移. 有三种位移： ? 横截面形心的垂直位移，记作 w； ? 截面绕中性轴的旋转角，记作 θ； ? 横截面形心的水平位移，通常很小，可忽略不计. 挠曲线 y 挠度w : 轴上任一点（横截面形心）在y方向上的位移，记作 w (有的书上也记作y, v). 沿y正方向为正，反之为负. 转角θ : 变形后横截面的位置与变形前位置之间的夹角，逆时针方向为正，反之为负，也称作倾角或倾斜角. 因此，轴上任一点的位移可用挠度w和转角θ表示. 转角也是x轴和挠曲线切线之间的夹角，因此在Oxw坐标系中有如下关系: 挠曲线 y 考虑小变形假设，实际上变形很小以至于挠曲线近乎水平，在此条件下: 显然，θ 是挠曲线的斜率. 挠曲线 y 这表明挠曲线在某一点的斜率可用该点横截面的转角?表示. 挠曲线方程: 横截面的挠度w是位置x的函数. 转角方程: 在小变形假设的条件下，转角?很小，可近似为 : w＝ w（x) 对于横力弯曲状态 (忽略剪力 FQ ), 曲率方程为: 经数学推导，可得如下公式： 对于纯弯曲状态，曲率方程为： 称为挠曲轴近似微分方程. 这里正负号根据挠度w的方向而定. 于是： 根据小变形假设, 因此: 在我们选定的坐标系中，挠曲轴微分方程的最终形式为 对方程积分一次可得 这里C和D 是积分常数. 它们可由梁的边界条件（位移限制）和连续性条件确定. 挠曲线方程 转角方程 对于等截面梁, 微分方程可写为: 两次积分可得 6.3 用积分法求弯曲变形 边界条件 连续性条件 -弹簧变形 wA=0 wA=0 wA=Δ wAL=wAR wAL=wAR 在确定了常数C和D之后，可以很容易地得到梁的转角方程和挠曲线方程，也就能够计算任意横截面的转角和挠度。 F 梁的刚度条件 可从相应的设计规范或手册中查得。 许用挠度 许用转角 例 6-1 写出挠度和转角方程，并计算最大挠度wmax. O x y 解: 1. 建立 Oxy 坐标系. 2. 写出梁的弯矩方程: x M(x) FQ(x) 3. 写出挠曲线微分方程并对其进行积分. 对方程进行两次积分可得 a) 挠曲线的近似微分方程为: c) 挠曲线方程 b) 转角方程 4. 计算积分常数 固定端的位移限制: 5. 挠曲线方程和转角方程为 : 由挠曲线方程可知，wmax 位于梁的自由端. 当 x = l时， 6. 计算最大挠度 wmax. (向下) (顺时针方向) y 积分方法计算梁的位移的主要步骤: 1) 选择适当的坐标系; 2) 写出弯矩方程 M(x) ; 4) 对方程进行积分，根据梁的边界条件和连续性条件确定积分常数，写出挠曲线方程和转角方程; 3) 建立挠曲线近似微分方程: 5) 计算梁的位移的最大值. Fa a a F EI C A B x y 例6-2: 悬臂梁如图所示，用积分法计算A点的挠度wA和转角?A. 解: 坐标系如图所示, 应该指出的是，当梁受非连续性载荷作用时，梁的弯矩方程应分段给出. 对于AC段有: x x 近似微分方程为 积分两次可得 对于CB段有 x Fa a a F EI C A B x x y 近似微分方程 积分常数C1、 D1和C2、D2根据梁的边界条件