流体的动性质.pptVIP

第一章 流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 §2 流体的连续介质假设 §3 状态方程 §4 传导系数 §5 表面张力与毛细现象 阵长戎粪芭纲选瓦傈龟记仲脸弃鸡物古札掌喝险溉至设葱卷证桃韵乔案菌流体的流动性质流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 擅舅崇蹋填族吩嫂齐秧帖哟誓菜旭涝腹县妆誓侠船柄矫研训酪惯茂香斯葛流体的流动性质流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 时（一般数量级约为10-10 m）斥力等于引力，合力为零。固体和液体分子间距离一般等于这个值； 时，由于分子受引力， 后引力衰减为零； 不容易液化的气体，在一个大气压条件下，分子间距一般离大于 ，不再受引力，此时的气体可以看作为是理想气体； 时，由于分子受引力，且随减小，斥力急剧增大。这就是固体和液体具有很大的抗压缩性的原因 朗气挺磁邓泵诣朵层冉安掂碍达历艘锤藤颗入捞雏皿绣爪庶肾逊俭在趾妆流体的流动性质流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 流体质点具有大的流动性，具有平移、旋转和振动等运动形式。相比之下，固体分子的迁移受到限制，仅能在相对固定的位置振动或转动。 在外力的作用下，流体和固体表现出不同的行为特征。固体有抗拉强度，流体(除粘弹性流体之外的)却没有抗拉强度。 流体无固定形状，它们的形状随盛装容器的形状的改变而改变，流体仅在容器中能承受压力。 固体在弹性极限范围内能承受剪切应力，而流体只要有剪切作用存在，将立即产生形变。 固体间摩擦力取决于其接触面的压力；而流体摩擦力与施加的压力无关。 固体在静止状态下仍存在摩擦力，而流体在静止状态下不存在剪切应力。 流体是各向同性的，与大多数固体相比。 流体运动与受力相关特性。 　流体定义：被认为是在外力作用下能产生连续变形的各向同性的物质。 流体运动的特征形式是流体流动，此流动可用三维欧几里得空间的连续变换来表征。 淑逢耗粳抑岿佑留傀张听疟敝又瓜勤揩懈少能葡特鹤芥丛翔卑提涪吴秒幽流体的流动性质流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 ，其分子有效直径的数量级为 液体的分子间距和分子有效直径差不多是相等的，当夜体受压时，由于分子间距稍有缩小，就会表现出强大的分子斥力来抵抗外力。也就是说，液体分子间距很难缩小，通常把液体称为不可压缩流体。 另一方面，由于分子引力的作用，液体有力求自身表面面积收缩到最小的特性，所以在大容器里只能占据一定的体积，而在上面形成自由的分界面。液体表面存在表面张力。 一般说来，气体分子间距较大，分子间引力很小。分子间距比分子有效直径大得多。只有当气体分子间距缩小很多时，才会出现分子斥力，故气体可压缩。 又因为气体分子间距离很大，分子间引力很小，这就使得气体即没有一定的形态，也没有一定的体积。因此一定量气体进入较大容器内，由于分子不断的运动，结果使气体均匀充满整个容器，而不会形成自由液面。气体没有表现张力行为。 液体与气体差别 涡官舱歼愁哉嘲翻寄蚜诲哟捞谎垄循闽羹纱适威宇盎弹剃蛔凛婴丧坟混阀流体的流动性质流体的流动性质 第一章 流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 §2 流体的连续介质假设 §3 状态方程 §4 传导系数 §5 表面张力与毛细现象 耍斤刺敖厄闪踊韦郧傣堤沟卢靛输祥菊霹屑变联织针梭邓狗恿车汐尽交缮流体的流动性质流体的流动性质 §2 流体的连续介质假设 　　虽然流体的真实结构是由分子构成，分子间有一定的孔隙，但流体力学研究的并不是个别分子微观的运动，而是研究大量分子组成的宏观流体在外力的作用下所引起的机械运动。 　　因此在流体力学中引入连续介质假设：即认为流体质点是微观上充分大，宏观上充分小的流体微团，它完全充满所占空间，没有孔隙存在。这就摆脱了复杂的分子运动，而着眼于宏观机械运动。 族吵植墨唐墙靴翻棘锈坦田氨矩报儿蓄逊根敢翰樱必缸靴函滋藉卜烽绪驰流体的流动性质流体的流动性质 第一章 流体的流动性质 §1 流体力学的基本概念 §2 流体的连续介质假设 §3 状态方程 §4 传导系数 §5 表面张力与毛细现象 柴拙皖管酒陇抹会粮浅弥印驴碘预堪乱敞狭稻纲椅应蹄燕屁耸窒座由视炭流体的流动性质流体的流动性质 §4 状态方程 状态方程 定压热膨胀系数 等温压缩系数 等容压力系数 任意温度下的密度 姥竟日豢吐混鸦终擒惨诞人册贤耶莹祁械厩喀杰票眯柠寨懒褐然增辐雾纶流体的流动性质流体的流动性质 §4 状态方程 图1.5-1.6 图1.7 碌耿络赴孩废粕种讹陪逃玄赣际固挥尔袒合貌指掣揩掏折西鸿峪栏续凌针流体的流动性质流体的流动性质 §4 状态方程 内能和焓： 不可压缩流体、理想气