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热学Thermodynamics).pdf
第三篇 热学(Thermodynamics) 第十六章 热力学第二定律 ………………………………… ……… 2学时 §16— 1 热力学第二定律 一、热力学过程的方向性 二、可逆过程与不可逆过程 三、热力学第二定律的两种表述 四、热力学第二定律的统计意义 §16——2 熵 一、克劳修斯熵 二、熵的计算 三、熵增加原理 四、玻耳兹曼熵 小结 例题 知识网络框图 下一页 下一页 下一页 第十六章 热力学第二定律(The Second 上节回顾： 问题： Law of the Thermodynamics) 一.绝热过程： dQ 0 M 1)热机η100%? A E ( E −) − C −T T ( − ) 由能量守恒定律否定。 Q b a V b a μ 2)热机η=100%? 即从单一热源吸热， 过程方程：PV γ C 或TVγ −1 C′ 全部变为有用功，而不对外放热呢？ 二.循环过程 或Pγ −1T −γ C′′ 此乃第二类永动机。 1.特征：闭合曲线;系统状态未变; ΔE=0 有人算过:如果能成功，从海水中吸热， 2. 分类：正循环：P—V 图按顺时针循环 只要使海水T ↓0.01K，其所做功足以 系统吸热→对外做功为正，用于热机。 让全世界所有工厂使用一千年。 逆循环：P—V 图按逆时针方向的循环。 3)能否制造一种制冷机，不需外界做功， 外界对系统做功为负，应用于致冷机。 就能使Q 自动从低温传递给高温物体？ 利用外界做功获得低温。 这些问题不能由热第一定律来解决。 A − Q Q Q 热力学第二定律正是从这些问题的研 η 1 2 −1 2 三.热机效率： 究中逐渐总结提炼出来，它实际上要 Q1 Q1 Q1 解决热力学过程的方向问题。 2 Q2 Q
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