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新型微波与天线Ch03
第3章;? 上表反映了微分方程的典型解法：即支配方程加边界条件。支配方程求出通解(或普遍解)，它已孕育着本征模(Eigen Modes)的思想。凡是受这一支配方程描述的物理规律有这些解，而且只有这些解。例如 (3-1) ;任何传输线上的电压函数只可能是入射波和反射波的迭加。不同传输线的区别仅仅在于入射波和反射波的成分不同。换句话说，通解是完备的，不需要再去找，也不可能再找到其它解。 边界条件确定A1和A2。边界条件的求取过程中，也孕育着一种思想，即网络思想(Network Idea)：已知输入求输出；或已知输出求输入。 特别需要指出：本征模思想和网络思想是贯穿本课程最重要的两种思想。 ;一、传输线的反射系数Γ和阻抗Z ;1. 反射系数Γ 传输线上的电压和电流可表示为 ;? ;［性质］·反射系数的模是无耗传输线系统???不变量 (3-3) ·反射系数呈周期性 (3-4) 这一性质的深层原因是传输线的波动性，也称为二分之一波长的重复性。 (3-5) 入射波电压与入射波电流之比始终是不变量Z0，反射波电压与反射波电流之比又是不变量 -Z0;2. 输入阻抗Zin(或简写成Z) ; 阻抗有周期特性,其周期为半波长的整数倍 3. 反射系数与阻抗的关系;如果负载 或无限长传输线，这时;写成瞬态形式;图 3-2 行波状态① ,② ,③ ;三、传输线的驻波状态 ;三、传输线的驻波状态 ;1. 短路状态;;2. 开路线;;;不少教材疏忽了 的条件，严格地说，长度( )移动条件只对 和阻抗有效，相位是不等价的。 ; 3. 任意电抗负载;可得 (3-15) ;;三、传输线的驻波状态 ;［附注］对于等效长度问题，我们也可以采用反射系数相位 来加以研究 以短路状态为标准 ;再考虑 的一般情况 ;又因为
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