高量7-01b二次量子化方法讲义.ppt

2004年10月28日　　星期四 23：15 固定 页眉 页脚 三、Wick定理的应用 ●利用Wick定理，可以方便地计算矩阵元 ? 计算单粒子（单体）算符的矩阵元 列表计算收缩→ 三、Wick定理的应用 ? 计算单体算符的矩阵元（续） 代入单粒子位能算符矩阵元表达式→ 三、Wick定理的应用 ? 计算双粒子（二体）算符的矩阵元 代入双粒子位能算符矩阵元表达式→ 四、哈密顿量及其零极近似 ●哈密顿量在粒子数表象中的表达式 ● N个全同费米子体系零级哈密顿量的解 ? 用产生消灭算符表示的哈密顿量与粒　　子数无关，粒子数只表现在态矢量上 五、空穴算符 ●为计算方便，定义基态为真空态 ? 称 | 0 为真正真空态 ●此时，消灭算符作用于基态可能不为零 五、空穴算符 ●定义空穴（洞眼）的产生和消灭算符 ●两类产生和消灭算符 五、空穴算符 ●对易关系 ? 粒子算符与空穴算符全部反对易 ? 粒子算符之间 ? 空穴算符之间 五、空穴算符 ●正规积（混合型） ●收缩 五、空穴算符 ●Wick定理 ? 例子 五、空穴算符 ●单体算符和二体算符在真空态下的平均值 ? 单体算符的平均值 ? 二体算符的平均值 五、空穴算符 ●激发态 ? 一粒子激发 ? 二粒子激发 ? 先消灭后产生→先产生空穴，后产生粒子 §7.6　粒子数表象中　　　　　 　　　　　玻色子体系的波函数 Boson’s System 一、N个玻色子体系的态矢量 ● N 个玻色子处于 m 个不同单粒子态 ? 态矢量 ? 归一化因子 ? 坐标表象中的波函数 一、N个玻色子体系的态矢量 ●产生消灭算符对易关系与归一化因子的确定 ? 交换两粒子全部坐标，态矢量对称 →产生算符对易关系 ? 消灭算符对易关系 * ２００４年１２月 第七章 二次量子化方法 引　言 ●全同多粒子体系难以用通常的波函数处理 →发展了二次量子化方法 ? ? 引入粒子占有数表象—用各单粒子态填充 　的粒子数描述状态；交换对称性自动满足 ? 基本算符：粒子的产生算符和消灭算符 ? 任意态矢和力学量均可用它们表示 ? 有系统的法则计算力学量的矩阵元 §7.1　中心场近似 Central Field Approximation ??●?????????? 一、多粒子体系的哈密顿量 ●考察序数为 Z 的原子中 Z 个电子构成的体系 　　在非相对论近似下，哈密顿量为 一、多粒子体系的哈密顿量 ●对哈密顿量的分析 轻原子，前者重要，后者可视作微扰 重原子反之；一般原子，二者都较重要→ 为单粒子算符之和，可分离变量求解 二、中心场近似 ● 用单粒子位代替库仑排斥力 因电子间库仑斥力具有很大的球对称成分 →可取一球对称的单粒子位函数之和代替 →中心场近似 二、中心场近似 ● 中心场近似的实质 将 Z 个具有相互作用的电子看作相互无作用地在一个共同的中心场中运动——零级近似 零级近似哈密顿量 分离变量求解 二、中心场近似 ●原子核物理中的独立粒子模型 §7.2　N个全同粒子体系的波函数 　　　——零级近似波函数 一、Slater行列式 ● 全同粒子具有不可分辨性→ 全同多粒子体系的波函数必须满足交换对称性 ? 费米子—交换反对称→泡利不相容原理 ? 玻色子—交换对称 ●中心场近似下N个费米子体系的状态波函数 Slater行列式；求和形式 N个对象的排列算符； N=3的例子 二、全同玻色子体系的波函数 ●N个玻色子占有N个状态 一般表达式 N=3的例子 ●N个玻色子占有m个状态 一般表达式 N=3的例子 三、一般结论 ●对称性确保满足全同性——不可分辨性 费米子体系波函数的反对称性 确保满足泡利不相容原理 ●在中心场近似下，只需知道 1、哪几个单粒子态被占有 2、每个单粒子态上有几个粒子 即可知道全同粒子体系的状态 §7.3　粒子数表象 Representation of Particle Number 一、粒子数表象的由来 ●上述结论启发人们采用粒子数表象 引入粒子的产生和消灭算符 以简化多粒子体系力学量矩阵元的计算 这种方法就叫做二次量子化方法 二、粒子的真空态；产生消灭算符 ●产生算符的定义 ●真空态定义；归一化条件 单个粒子的状态 N个粒子的状态 二、粒子的真空态；产生消灭算符 ●消灭算符的定义 作用于真空态的效果 产生和消灭算符互为厄米共轭；非厄米 §7.4　粒子数表象中费米子体系　　　的波函数及力学量的表示 一、波函数的表示；产生消灭算符的对易关系 ●产生算符表示状态应与Slater行列式等价 →产生算符的对易关系 →消灭算符的对易关系 一、波函数的表示；产生消灭算符的对易关系 ●态矢量的正交归一化 →产生算符与消灭算符之间的对易关系 态矢量内积；三个可能值 N=1的情况 N=