透镜天线的概念分类特点以及龙伯球透镜.docVIP

透镜天线的概念 、分类、特点以及龙伯球透镜 ??来源：原创??作者：天线设计网?TAGS：透镜天线?天线?龙伯透镜 透镜天线，一种能够通过电磁波，将点源或线源的球面波或柱面波转换为平面波从而获得笔形、扇形或其他形状波束的天线。通过合适设计透镜表面形状和折射率 n，调节电磁波的相速以获得辐射口径上的平面波前。透镜天线吸收了许多光信息工程技术，从而在通信和军事领域得到更加广泛的应用，也引起了更多业内人士的关注 ?。按照几何光学理论，处于透镜焦点处的点光源辐射出的球面波经过透镜折射会聚，最终形成了平面波。这就是透镜天线设计的总的思想的。透镜天线是由透镜 和电磁辐射器构成。电磁波具有波粒二象性，在其传输的过程中，经过不平行的不同介质时，会发生折射现象。在辐射器前安装透镜，可使辐射能量集中，波束压窄。? 透镜天线的分类 透镜天线可分为减速透镜天线和加速透镜天线两种。减速透镜天线的设计如下图。 图中的会聚透镜减速透镜采用低损耗、高频率的材料制作而成，其特点是内里厚，边缘薄。从电磁辐射源释放的的电磁波透过透镜时受到压制。这种压制在透镜中心作用比较明显，压制的路径就长；而在透镜的边缘压制作用就若，压制路径就短。这种压制产生的结果就是将球面波经过透镜作用后形成了平面波，电磁辐射的方向性增强。 下图是金属加速透镜天线的示意图。该透镜是由多块尺寸不等的材料板平行组合而成。材料板于地面垂直，越接近边缘的材料板越长。电磁波在平行材料板中经过时得到加速。从电磁辐射源释放的电磁波途经材料透镜时，越接近透镜中心，得到加速的路径就越短，而在内里则得到加速的路径就长。因此，球面波经材料透镜后就形成了平面波。? 透镜天线的特点? 透镜天线与普通天线相比，透镜天线有着独特的特点：一是透镜天线的旁瓣和后瓣小，其方向图比较好；二是透镜天线对制造透镜的精度要求不高，因而制造比较简单方便。但透镜天线也有自身的不足：一是生产效率低；二是不易构造，比较复杂，三是成本也比较高昂。 透镜的基本原理 在各种形状的电磁辐射器前加装介质透镜，可将电磁辐射能会聚成窄波束。透镜就是能将电磁波通过时折射率不等于 1 的“镜片”电磁辐射源释放的电磁球面波路经过“镜片”作用后可以转变成平面波，以得到锥形或圆柱形波束。透镜的折射系数也往往是变化的，可以是位置的函数。透镜的结构影响着其口面场分布。? 在制作透镜前，可根据使用需求提前确定透镜的折射系数和形状，当选取折射系数大于 1 的材料介质制成，那么这个透镜就是会聚的，通常称为减速透镜；透镜材料的折射系数小于 1 时，透镜的作用是发散的、加速的，通常称为加速透镜。 当透镜正反两面都是折射面时,则称为双面透镜,当只有照射面是折射面时 ，则称为单面透镜。 根据光学理论引入的“镜片”其基本原理概念就比较清楚，设计思路也就越发清晰。早期，一些革新的天线（如单脉冲雷达天线）经常用“镜片”作为阐述工作原理的模型，但“镜片”的不足是笨重，材料渐变废旧和界面反射常常带来损耗变大等。所以，这种实用的透镜天线就不多了，比龙伯球透镜。龙伯球透镜原理图如下图所示。 ?龙伯透镜根本上就是由介质材料做成的圆球体，它的作用是将不同角度传播的电磁波会聚到“镜片”表面的一点。在球体表面无限靠近的部分，选择材料的介电常数为 1 即与大气的介电常数一样 。在球体中间部分，选择材料的介电常数为 2，而且从球体表面到中间材料的介电常数是渐变的，是位置函数，在近似得出其变化应符合函数：，式中 r为当前位置到球体中心的距离，R 为球体的半径。 龙伯球透镜的折射系数按?变化。当平面电磁波射向“镜片”时，通过“镜片”作用而被会聚 到与此平面电磁波相垂直的直径的另一端。这样，在此处（通常是焦点）设计放置一个馈源，就能在球天线口面上转换成平面电磁波。只要馈源在球面上移动就能完成 360°波束扫描。龙伯透镜因其制造比较困难，实用性较差。? 能改变输入场分布为设计所需的场分布的结构件，也被称为透镜。比如将电磁波射入面与射出面各由等同数目的辐射元组成的阵，用连接对应的单元，按输出口面场分布要求来设计传输线的尺寸。也可使用移相器，在各传输线中接入移相器，从而得到相控扫描。 透镜天线的频带特性，如方向图和阻抗等，不仅与馈源特性、透镜形状等有关外，而且还与透镜折射系数的频率响应有关。减速透镜中，波长 λ的变化对反射系数 n 影响很小，但在加速透镜（金属板透镜）中， n 与 λ的关系为?，所以其频带较窄，不足十分之一。由TEM传输线构成的透镜中，透镜折射系数与频率无关，频带由其他因素决定。对极高频率的近似解决方法采用几何光学的 方法，可忽略其波长，即波长近似为 0 的极限情况：第一，频率特别高，可以略去波长的大小，从而得到光传播时的较好的一级近似；第二，取点源，点源光通过不透明瓶的一个缝隙，假如点源光波长可以不计，