实验四十四超声光栅实验.lab详解.docVIP

FB760-8型 超声光栅实验仪 实 验 讲 义 杭州精科仪器有限公司 一：【实验目的】 了解声光效应的原理； 掌握利用声光效应测定液体中声速的方法。 二：【实验背景】 1922年布里渊（L·Brillouin）曾预言，当高频声波在液体在传播时，如果有可见光通过该液体，可见光将产生衍射效应。这一预言在10年后被验证，这一现象被称作声光效应。1935年，拉曼（Raman）和奈斯（Nath）对这一效应进行研究发现，在一定条件下，声光效应的衍射光强分布类似于普通的光栅，所以也称为液体中的超声光栅。 三：【实验原理】 压电陶瓷片（PZT）在高频信号源（频率约10MHz）所产生的的交变电场的作用下，发生周期性的压缩和伸长振动，其在液体中的传播就形成超声波，当一束平面超声波在液体中传播时，其声压使液体分子作周期性变化，液体的局部就会产生周期性的膨胀与压缩，这使得液体的密度在波传播方向上形成周期性分布，促使液体的折射率也做同样分布，形成了所谓疏密波，这种疏密波所形成的密度分布层次结构，就是超声场的图象，此时若有平行光沿垂直于超声波传播方向通过液体时，平行光会被衍射。以上超声场在液体中形成的密度分布层次结构是以行波运动的，为了使实验条件易实现，衍射现象易于稳定观察，实验中是在有限尺寸液槽内形成稳定驻波条件下进行观察，由于驻波振幅可以达到行波振幅的两倍，这样就加剧了液体疏密变化的程度。 当驻波形成以后，某一时刻t，驻波某一节点两边的质点涌向该节点，使该节点附近成为质点密集区，在半个周期以后，t+T/2，这个节点两边的质点又向左右扩散，使该波节附近成为质点稀疏区，而相邻的两波节附近成为质点密集区。图1 为在t和t+T/2（T为超声振动周期）两时刻振幅y、液体疏密分布和折射率n的变化分析。由图1可见，超声光栅的性质是，在某一时刻t，相邻两个密集区域的距离为，为液体中传播的行波的波长，而在半个周期以后，t+T/2。所有这样区域的位置整个漂移了一个距离/2，而在其它时刻，波的现象则完全消失，液体的密度处于均匀状态。超声场形成的层次结构消失，在视觉上是观察不到的，当光线通过超声场时，观察驻波场的结果是，波节为暗条纹（不透光），波腹为亮条纹（透光）。明暗条纹的间距为声波波长的一半，即为λ/2。由此我们对由超声场的层次结构所形成的超声光栅性质有了了解。当平行光通过超声光栅时，光线衍射的主极大位置由光栅方程决定。 （k=0，1，2，……） （1） 由于本实验中光栅常数就是声波的波长所以方程可以写为： （k=0，1，2，……） （2） 其中是入射光的波长。光路图如图2 图1 图2 实际上由于角很小，可以近似认为： （3） 其中为衍射零级光谱线至第k级光谱线的距离，f为L2透镜的焦距，所以超声波的波长 （4） 超声波在液体中的传播速度： （5） 式中为信号源的振动频率。 四：【实验仪器】 超声光栅实验仪（数字显示高频功率信号源，内装压电陶瓷片PZT的液槽）、钠灯、，测微目镜、透镜及可以外加液体（如矿泉水）。仪器装置见图3 图3 五：【实验内容】 1．步骤如下：，点亮钠灯，照亮狭缝，并调节所有器具同轴。 2.液槽内充好液体后，连接好液槽上的压电陶瓷片与高频功率信号源上的连线，将液槽放置到载物台上，且使光路与液槽内超声波传播方向垂直。 3．调节高频功率信号源的频率（数字显示）和液槽的方位，直到视场中出现稳定而且清晰的左右各二级以上对称的衍射光谱（最多能调出级），再细调频率，使衍射的谱线出现间距最大，且最清晰的状态，记录此时的信号源频率。 4.用测微目镜，对矿泉水液体的超声光栅现像进行观察，测量各节谱线到另节的位置读数，注意旋转螺纹的方向一致，防止产生空程误差。利用公式4 求出超声波的波长。 5．数据表： 数据表 K +4 +3 +2 +1 0 -1 -2 -3 -4 级测量 级测量 类推 …… （） 液体中声速的测量： 误差 【附 录】 一些参数： 20℃时，水（H2O）中标准声速vS=1480.0m/s 测微目镜简介： 测微目镜是带测微装置的目镜，可作为测微显微镜和测微望远镜等仪器的部件，在光学实验中有时也作为一个测长仪器独立使用（例如测量非定域干涉条纹的间距）。图3（a）是一种常见的丝杠式测微目镜的结构剖面图。鼓轮转动时通过传动螺旋推动叉丝玻片移动；鼓轮反转时，叉丝玻片因受弹簧恢复