热力学统计物理——第1章(热力学的基本规律)教案详解.pptVIP

一、准静态过程及其性质二、准静;Thermodynamics ;热力学、统计物理的研究对象、研;1、热力学方法（宏观理论）实验;2、统计物理方法（微观理论）实;目 录第一章 热力学的;本书重点要求1、第一章、第二章;1， 热力学系统：热力学研究的;3， 平衡态一个孤立系统，在经;4， 平衡态的描写：状态参量：;广延量：具有可加性的量（如体积;§1-2 热平衡定律与温度（;讨论：1、若A与B互为热平衡，;理想气体温标：1，定容理想气体;§1-3 状态方程与物性;2， 理想气体的物态方程：R:;⒈准静态过程及其性质 ;系统对外作功为正，若系统对外作;体积膨胀dV时，系统对外作功 ;V1V20VpV0pV1 →;①液体表面膜作功⑶②电介质被电;焦耳实验表明：系统经绝热过程从;1、热量的定义2、热力学第一定;对非绝热过程，外界对系统作功W;将W外=－W （系统对外作功的;①孤立系统中的过程：②绝热系统;①它将机械能守恒规律推广到热现;1、热容量的概念2、热容量的计;摩尔热容量，记为C（单位：J·;由热力学第一定律，有若定义态函;焓的定义为H =U +pV ,;1、焦耳定理2、理想气体的内能;焦耳绝热自由膨胀实验，证明对理;理想气体由于内能只与温度有关，;由U=U(T) , pV=nR;（4）4、理想气体热容差返回;1、理想气体过程方程2、热容量;设任意过程中理想气体的热容量为;由（6）求出任意过程中的热容量;九、理想气体对外作功W、内能的;理想气体卡诺循环是以理想气体为;一、热力学第二定律的文字叙述二;自然界中热现象过程进行具有方向;主要有两种（见书p40页）① ;① “不可能”②两种说法彼此;[例1][例2]二、热力学第二;书P69 1.20题由热;用热力学第 二定律证明一条等温;1、卡诺定理的文字叙述2、卡诺;所有工作在两个一定温度之间的热;所有工作于两个一定温度之间的可;用热力学第二定律，采用反证明法;1、指明了热机效率的极限值和提;1、两者的区别2、两者的联系五;理想气体温标：热力学温标：1、;在理想气体温标适用的范围内，两;一、克劳修斯等式与不等式二、态;1、两个热源情况2、多个热源情;由卡诺定理，有将Q2定义为从T;2、多个热源情况返回;可逆过程取等号，热源温度等于系;1、熵的定义2、理想气体的熵二;① 宏观定义② 微观定义1、;将可逆过程的克劳修斯等式应用于;熵是系统内微观粒子无规则运动的;由dS=δQ/T和热力学第一定;以T为纵坐标，S为横坐标建立的;①④③②0ST① 等温：T=常;将应用于如图所示不可逆循环过程;五、热力学基本方程对可逆过程又;二、熵增加原理的应用一、熵增加;1、熵增加原理2、熵判据3、熵;由 对绝热系统（δQ=0）得;由熵加原理得到：绝热系统中发生;大量微观粒子构造，时间和空间上;二、熵增加原理的应用用熵加原理;用熵增原理导出克劳修斯表述证：;用熵增加原理导出卡诺定理