《工程电磁场导论第六章》.pptVIP

= =1 ，发生全反射。 定义 －临界角， 时全反射。 ＝ ＜ 1 ， b） 此时， 结论：媒质 2 中电磁波沿界面切向传播， 没有法向分量。 下 页 上 页 返 回 和 是复数，模值为1，有相移。 结论：媒质2中电磁波沿界面切向传播， 沿法向有衰减场。 提问： 下 页 上 页 返 回 ， ＜ 1 ＜ c） 一般媒质分界面的全反射条件是什么？ 临界入射角 图6.5.5 介质波导 例 6.5.1 电磁波从棒的一端以任意角度 入射, 并只在棒内传播，求该棒的相对介电常数 的取值范围。 解 当 ，即 时，发生全反射 即 解得 该棒称为介质波导 下 页 上 页 返 回 2．全折射 或 －Brewster角 下 页 上 页 返 回 ，故垂直极化波不发生全折射。 若满足 ，则 设满足 的入射角 得 结论：在电介质分界面，当 时发生全反射， 反射波中只有垂直极化波。 (1) 电介质分解面（ ） 下 页 上 页 返 回 (2) 磁介质分解面（ ） 用同样的分析方法可以得到Brewster角 或 结论：在磁介质分界面，当 时发生全反射， 反射波中只有平行极化波。 入射波以任一极化方式（线、圆、椭圆极化）以 入射，反射波中只有线极化波，称之为极化滤波效 应。 提问：一般介质分界面 是否可能发 生全反射？ 1 理想介质与导电媒质分界面 6.5.4 导体表面的反射与折射 (Reflection and Refraction in Conductor’s surface) 均为复数，表达形式不变。 两种媒质中的波动方程形式相同，解的形式相同。 导电媒质 理想介质 反射波、折射波的振幅和相位均随坐标变化，是 非均匀平面波。 下 页 上 页 返 回 2 良导体表面 良导体中， 相速 (1) ，媒质2中有法向衰减场。 (2) 若为理想导体 ，发生全反 射，导体表面有感应电流，媒质2中电磁波沿 界面切向传播。 折射定律 0 说明 下 页 上 页 返 回 理想导体中 E=0 , H=0 6. 6 平面电磁波的正入射 · 驻波 Plane Wave Right Incident and Standing Wave 6.6.1 平面波正入射到理想导体 (Incident to Perfect Conductor) 分界面上 理想介质中 图6.6.1 理想导体表面的正入射 下 页 上 页 返 回 传播特点： 1. 振幅随 x 作正弦变化 , 相位与 x 无关 , 无波动性 , 称为驻波。 瞬时形式 2．理想导体表面必有感应电流 复数形式 下 页 上 页 返 回 3. 波节与波腹（Node and Loop) E 最大, 称为波腹。 称为波节。 当 当 下 页 上 页 返 回 第 六 章 平面电磁波的传播 第6章 平面电磁波的传播 Plane Wave Propagation 序 电磁波动方程及均匀平面波 理想介质中的均匀平面波 导电媒质中的均匀平面波 平面波的极化 平面波的反射与折射 平面电磁波的正入射、驻波 下 页 返 回 图6.0.1 沿 x 方向传播的一组均匀平面波 Introduction 6.0 序 电磁波：脱离场源后在空间传播的电磁场。 平面电磁波：等相位面为平面的电磁波。 均匀平面电磁波 ：等相位面是平面，等相位面上任一点的 E 相同、H相同的电磁波 。 若电磁波沿 x 轴方向传播 H=H( x, t )，E=E (x , t)。