第五章 光放大器.docVIP

第五章 光放大器 5.1 光放大器一般概念( 1.2 / 4.4） 5.24 (1 MHz时)，28.70 (50 MHz时) 粗同轴电缆（( 2.2 / 9.4） 2.42 (1 MHz时)，18.77 (60 MHz时) 850nm波长多模光纤 1510nm波长多模光纤 ≤ 5 1 1510nm波长单模光纤 1550nm波长单模光纤 0.56 0.2 可见，光纤的传输损耗较之电缆要小很多，所以能实现很长的中继距离。在1550nm波长区，光纤的衰减系统可低至0.2dB/km，它对降低通信成本，提高通信的可靠性及稳定性具有特别重大的意义。 二、光放大器 光信号沿光纤传输一定距离后，会因为光纤的衰减特性而减弱，从而使传输距离受到限制。通常，对于多模光纤，无中继距离约为20多公里，对于单模光纤，不到80公里。为了使信号传送的距离更大，就必须增强光信号。 光纤通信早期使用的是光－电－光再生中继器，需要进行光电转换、电放大、再定时脉冲整形及电光转换，这种中继器适用于中等速率和单波长的传输系统。对于高速、多波长应用场合，则中继的设备复杂，费用昂贵。而且由于电子设备不可避免地存在着寄生电容，限制了传输速率的进一步提高，出现所谓的“电子瓶颈”。在光纤网络中，当有许多光发送器以不同比特率和不同格式将光发送到许多接收器时，无法使用传统中继器，因此产生了对光放大器的需要。经过多年的探索，科学家们已经研制出多种光放大器。 光放大器的作用如图5.1所示。 图5.1 与传统中继器比较起来，它具有两个明显的优势， 第一，它可以对任何比特率和格式的信号都加以放大，这种属性称之为光放大器对任何比特率和信号格式是透明的。 第二，它不只是对单个信号波长，而是在一定波长范围内对若干个信号都可以放大。 光放大器是基于受激辐射机理来实现入射光功率放大的，工作原理如图所示。 图5.2 图5.2中的激活介质为一种稀土掺杂光纤，它吸收了泵浦源提供的能量，使电子跳到高能级上，产生粒子数反转，输入信号光子通过受激辐射过程触发这些已经激活的电子，使跃迁到较低的能级，从而产生一个放大信号。泵浦源是具有一定波长的光能量源。对目前使用较为普及的掺铒光纤放大器来说，其泵浦光源的波长有1480nm和980nm两种，激活介质则为掺铒光纤。 图5.3示出了掺铒光纤放大器中掺铒光纤（EDF）长度、泵浦光强度与信号光强度之间的关系。 图5.3 由图可知，泵浦光能量入射到掺铒光纤中后，把能量沿光纤逐渐转移到信号上，也即对信号光进行放大。当沿掺铒光纤传输到某一点时，可以得到最大信号光输出。所以对掺铒光纤放大器而言，有一个最佳长度，这个长度大约在20－40米。而1480nm泵浦光的功率为数十毫瓦。 需要指出的是，在图5.2关于光纤通信系统的构成中，再生中继器与光放大器的作用是不同的，我们用图5.4来说明。 图5.4 再生中继器可产生表示原有信息的新信号，消除脉冲信号传输后的展宽，将脉冲调整到原来水平，从这个意义上讲，光放大器并不能代替再生中继器。光放大器存在着噪声积累，而且不能消除色散对脉冲展宽。当信号的传输距离在500公里到800公里之间时，可采用光放大器来补偿信号的衰减，当超过这个距离时，再生中继器则是必不可少的。 对光纤放大器的主要要求是：高增益，低噪声，高的输出光功率，低的非线性失真， 1. 增益系数 光放大器是基于受激辐射或受激散射的原理来实现对微弱入射光进行放大的，其机制与激光器类似。当光介质在泵浦电流或泵浦光作用下产生粒子数反转时就获得了光增益。增益系数可表示为 式中是由泵浦强度决定的增益峰值，为入射光信号频率，为介质原子跃迁频率，T2称作偶极子弛豫时间，P是信号光功率，Psat是饱和功率，它与介质特性有关。对于小信号放大有P / Psat 1，则上式变为 设光放大器增益介质长度为L，信号光功率将沿着放大器的长度按指数规律增长 利用初始条件，对上式积分，得到 定义 为放大器增益（或放大倍数） 或 由上式可见，放大器增益是频率的函数。当时，放大器增益为最大，此时小信号增益系数也为最大。 图5.6画出了放大器增益曲线和其增益系数曲线。 图5.6 当降至最大值一半时，，记，则。经计算，。我们将称作的半最大值全宽FWHM（Full Width at Half Maximum）。 记为的FWHM，即当降至最大值一半时(即，)所对应的宽度。也称作光放大器的带宽。 经计算， 2． 增益饱和 当输入光功率比较小时，G是一个常数，也就是说输出光功率与输入光功率成正比，此时的增益用符号G0表示，称为光放大器的小信号增益。 但当G增大到一定数值后，光放大器的增益开始下降，这种现象称为增益饱和，如图5.7所示。 图5.7 增益G与输入光功率的关系曲线 当光放大器的增益降至小信号增益G0的一半