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传热学 第一章绪论 热量传递的三种基本方式：导热、对流和热辐射 傅里叶定律：单位时间内通过该层的导热热量与当地的温度变化率及平板面积A 成正比。 dt  A dx ——热导率，导热系数；单位W /(m K ) ； ——单位时间内通过某一给定面积的热量，称为热流量，单位W q ——热流密度，单位W / m2 对流：由于流体的宏观运动，从而流体各部分之间发生相对位移，冷热流体相互掺混所引起的热量传递过程。对流 只能发生在流体中，同时伴随有导热现象。 牛顿冷却公式：q ht, Aht ，h——对流传热系数，单位W /(m2 K ) 热辐射：物体因热的原因而发出辐射能的现象称为热辐射。 特点：（1）能量形式发生变化（2 ）不需要介质（3）热辐射是双向的 黑体是指能吸收投入到其表面上的所有热辐射能的物体。 传热过程和传热系数 A(tf 1 tf 2 ) 冷热流体通过一块大平壁交换热量的传热过程 1  1 Ak (tf 1 tf 2 ) ，   h  h 1 2 2 1 k——传热系数，单位W /(m K ) k 1  1   h  h 1 2 第二章导热基本定律及稳态导热 导热现象中，单位时间内通过给定界面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，热量传递 的方向则与温度升高的方向相反。 t q q  gradt ，导热系数  ， ——等温线上法向单位矢量，指向t 升高的方向。 n x t n n 导热微分方程式及定解条件 传热学 t  t  t  t  c ( )  ( )  ( )  （2-7 ）  x x y y z z 左端为微元体热力学能的增量，右端前三项为净热流量，最后一项是内热源的生成热。 圆柱坐标系中导热微分方程 t 1  t 1  t  t  c (r )  2 ( )  ( )  （2-12）  r r r r   z z 球坐标系中导热微分方程 t 1  2 t 1  t 1  t  c 2 (r )  2 2 ( )  2 (sin )  （2-13）  r r r r sin    r sin   导热问题的边界条件： （1）第一类边界条件规定了边界上的温度值； 0 时，tw